[拼音]：guangqiu
[外文]：photosphere
太阳大气最低的一层，即一般用白光所观测到的太阳表面（厚度仅500公里左右）。我们接收到的太阳能量基本上是光球发出的。因此，太阳的光谱实际上就是光球的光谱。
物理状态虽然整个说来光球是明亮的，但各部分亮度很不均匀。在非扰光球中布满米粒组织，估计总数达到400万颗。在光球的活动区，有太阳黑子、光斑，偶尔还有白光耀斑。它们的亮度、物理状态和结构都相差悬殊。平均的非扰光球上每平方厘米每秒发出的辐射流量为6.3×1010尔格，由此可算出光球的有效温度为5，770K。这一辐射流量是各波段辐射强度(Iγ)的总和。Iγ随波长λ的分布见图1。由此图可以看出，外推到地球大气外的太阳光球辐射随波长的分布与温度为6，000K的黑体辐射相近。光球的温度随高度而不同，从内部向外，温度逐渐降低。在光球与色球交界处，温度降到最低值，只有4，000多度，但以后又逆升，在日冕中竟高达一、二百万度。光球的物质密度约为10-7克/厘米3，气体压力大致等于105达因/厘米2。
化学成分
通过太阳光谱线的证认，可以定性地知道太阳上有哪些化学元素，但还应定量地测出太阳上各种元素的含量。定量研究的经典方法是生长曲线法。这条曲线表示某一元素的谱线的等值宽度Wλ与产生该谱线起始跃迁能态的原子数ni之间的关系。在已知生长曲线的情况下，只须由观测的谱线轮廓求出Wλ，便可得到ni。由同一元素的若干条谱线求得一系列的ni(i=1，2，3，……)，就可得出该元素的原子总数。对一系列元素进行这样的工作，便可测定太阳的化学成分。还有一种新的方法是光谱综合法。它的主要内容是采用包括化学含量在内的一系列物理参数，计算一定波长范围内所有谱线的轮廓，并与观测进行对比，如果不尽符合，就调整化学含量或其他参数，直到比较符合为止。
表1列出光球中各种元素的相对含量A的常用对数。表中没有列出氦的含量，因为光球光谱中没有氦线。但通过色球和日珥的光谱研究得出氦与氢的含量比为A(He):A(H)=6.3×10-2。太阳大气各层由于经常处于运动状态，化学成分应当基本一致。因此，这个数字也可代表光球的氦含量。
结构模型
光球各处的温度、压力、密度等物理参数都不相等，因而呈现出一定的结构。因为实际情况十分复杂，我们只能在一系列简化假设下建立光球的结构模型。常用的假设是：
（1）光球为平行平面层，即在同一水平层次，各种物理参数都有相同数值。换句话说，每个参数都只是高度的函数。
（2）光球处于流体静力学平衡状态，即没有大规模的物质流动。
（3）米粒组织、黑子、光斑等不均匀结构可以一概忽略不计。
（4）存在局部热动平衡，因此常用的物理定律（普朗克定律、玻耳兹曼分布、萨哈公式等）都可以应用。
（5）不考虑磁场的影响。
经过长期的研究，天文工作者已建立了不少光球结构的模型。例如，表2就是其中的一种，它列出温度T、气体压力Pg、电子压力Pe、粒子数密度N、电子数密度Ne、物质密度ρ等参数随连续光谱在5000埃处光学深度τ5000和几何深度z的分布。
临边昏暗
如不考虑活动区和米粒组织，容易看出光球上各部分的亮度是不同的：日面中心区最亮，愈靠边缘愈暗。这种现象称为临边昏暗。通过对临边昏暗现象的观测，可以推导出光球的温度分布。对日面上某一点（它的法线与观测者视线方向的夹角为θ）来说，出射辐射的强度由辐射转移方程的形式解给出（见辐射转移理论），即：
Iv(θ，0)=徳悂Sve-tvsecθsecθdtv。 (1)
假定源函数Sv随深度的分布由下式给出：
Sv=av+bvtv， (2)
将式(2)代入式(1)，容易求得：
Iv(θ，0)=av+bvcosθ。 (3)
由一定频率v（或相应的波长λ）处的临边昏暗观测定出系数av和bv，并把它们代入式(2)，便得到源函数随深度的分布。进一步说，源函数主要是温度的函数。例如在局部热动平衡的假设条件下，源函数为普朗克函数，即：
， (4)
式中h为普朗克常数，k为玻耳兹曼常数。把(2)、(4)两式合并起来，便可求得温度随深度的分布。
连续光谱就可见光以及一部分紫外和红外波段来说，太阳光谱基本上是光球的光谱。它是一条明亮的连续光谱，上面迭加着大量的吸收线(也叫作夫琅和费线)。连续光谱和吸收线都在光球中形成，但是一些强线（例如氢的Hα和钙的H、K）的中心部分是在色球中形成的。这是因为那里的吸收系数很大，光球辐射不能直接射出。至于1700埃以下的紫外、远紫外和X射线以及远红外区和射电波段的辐射，则是由色球和日冕产生的。
太阳连续光谱主要是由负氢离子产生的。在自由电子被氢原子吸附时，释放出多余的能量，这种能量的释放是连续的，因此产生连续光谱。连续光谱的能量在光球中主要靠辐射过程传播。这种过程可用下列辐射转移方程表述：
(5)
这里dtv=kvρdz，而kv为连续吸收系数。这个方程的形式解就是(1)式。利用该式，在源函数已知的情况下，采用一定的大气模型，便可计算理论的连续光谱强度及其随波长的分布。反过来，用观测到的连续光谱资料，也可以推算光球模型。这是光球连续光谱观测的一个重要用途。
夫琅和费线太阳光谱中的夫琅和费线非常多，在2935埃到 13495埃范围内共有26，000多条。它们是各种元素的原子的吸收或散射引起的。吸收线含有太阳大气（主要是光球）的温度、密度、压力、化学成分、磁场、速度场等等信息。吸收线都是原子在吸收光球辐射后由下能态i向上能态j跃迁产生的。谱线频率为
Ej和Ei分别为上、下能态的激发电位。原子向上跃迁后，立即就跳下来，并释放出能量。再发射的机制有两种，即真吸收和散射。真吸收意味着原子在吸收光量子后，按普朗克函数再发射。吸收的辐射属于一定频率，而再发射的则包括广阔的波段，因此原频率的辐射减弱了。至于散射，虽然频率基本不变，但辐射从一个方向分散到四面八方，因此原方向的辐射减弱了。在这两种情况下都形成吸收线。
谱线本应是无限窄的，但某些物理因素会使它们具有一定的宽度和轮廓。常见的致宽机制为自然阻尼（能态不是无限窄，而有一定宽度）、碰撞阻尼（碰撞使原子在能态上停留的时间缩短了）、多普勒效应（微观运动引起谱线位移）、湍流（宏观运动引起谱线位移）和斯塔克效应（电场对能态的作用）。各种致宽机制给出不同的谱线轮廓（见谱线的形成和致宽）。
在光球模型、辐射的再发射机制和谱线致宽机制都已知的情况下，可计算出理论的谱线轮廓。反过来，利用观测到的谱线轮廓，可以推导光球模型或有关谱线的某些数据。实际上，我们现有的关于光球的知识，很大一部分是从吸收线的研究得出的。
- 参考书目
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- E.G.Gibson，The Quiet Sun，NASA，Washington，1973.